塵埃粒子計數(shù)器是利用丁達爾現(xiàn)象（Tyndall Effect）來檢測粒子。丁達爾效應是用John Tyndall的名字命名的，通常是膠體中的粒子對光線的散射作用引起的。一束明亮的光照在空氣或霧中的灰塵上，所產(chǎn)生的散射就是丁達爾現(xiàn)象。

　　這樣還會留下高頻干擾（可能來自處理電路），如圖5b所示。高頻干擾的頻率遠遠高于粒子產(chǎn)生的信號，可以用低通濾波器把它濾掉。經(jīng)過濾波后的信號，由一系列的脈沖組成，脈沖的高度與粒子尺寸有關(guān)（圖5c）。 現(xiàn)在對這些信號進行分類，用脈沖幅度分析儀進行模擬數(shù)字轉(zhuǎn)換。在轉(zhuǎn)換成數(shù)字信號之后，可以這些經(jīng)過分類的脈沖進行計數(shù)，zui后送往控制系統(tǒng)。

Lorenz-Mie-Debye理論zui早由Gustav Mie提出[2、3]，它描述了光是如何朝各個不同方向散射的。具體的散射情況決定于介質(zhì)的折射率、粒子對光的散射作用、粒子的尺寸和光的波長。具體介紹米氏理論的細節(jié)超出了本文的范圍;但是，有很多公共領(lǐng)域的應用都可以用來驗證光是如何散射的。

　　塵埃粒子計數(shù)器是利用丁達爾現(xiàn)象（Tyndall Effect）來檢測粒子。丁達爾效應是用John Tyndall的名字命名的，通常是膠體中的粒子對光線的散射作用引起的。一束明亮的光照在空氣或霧中的灰塵上，所產(chǎn)生的散射就是丁達爾現(xiàn)象。

　　當折射率變化時，光線就會發(fā)生散射。這就意味著在液體中，汽泡對光線的散射作用和固體粒子是一樣的。米氏理論（Mie Theory）描述了粒子對光的散射作用。

　　光的散射情況會隨著粒子尺寸的變化而變化。在粒子計數(shù)器中，米氏理論zui重要的結(jié)果以及它對光散射的預測都與之相關(guān)。當粒子尺寸比光的波長要小得多的時候，光散射主要是朝著正前方。而當粒子尺寸比光波長要大得多的時候，光散射則主要朝直角和后方方向散射。

　　光可以看做是沿著傳播方向進行垂直振蕩的波。這一振蕩方向就是所謂的偏振。入射光的偏振非常重要。在以前的例子里，光的散射是在入射光的偏振平面內(nèi)進行測量的。

　　粒子尺寸在5μm時的散射情況類似;而具有偏振現(xiàn)象，粒子尺寸在0.3μm）時的散射情況有很大不同。由于用對數(shù)表示，變化不到十倍的，都看不到了。

　　散射光的強度隨著頻率的改變而變化：較短的波長意味較強的散射。在其他條件都相同的情況下，藍光的散射強度大約是紅光的10倍。大部分粒子計數(shù)器采用的都是近紅外或紅色激光;直到zui近，這還都是zui符合經(jīng)濟效益的選擇。藍色氣體和半導體激光器價格都很貴;而且半導體激光器的使用壽命也很短。

　　空氣粒子計數(shù)器

　　所示的粒子計數(shù)器是使用傳感器的典型設(shè)計;氣流、激光、以及聚光鏡彼此成直角。 在傳感器的出口處有一個真空裝置，把空氣經(jīng)過傳感器抽走。而空氣中的粒子則將激光散射。散射光又會被后面的聚光鏡聚焦到光學探測器上，隨后把光轉(zhuǎn)換成電壓信號，并且進行放大和濾波。此后，這個信號從模擬的轉(zhuǎn)換成數(shù)字信號，并且由微處理器對它進行分類。微處理器也會通過接口將計數(shù)器連接到控制數(shù)據(jù)收集系統(tǒng)上。

　　激光

　　氣體激光器發(fā)明于1960年，而半導體激光器發(fā)明于1962年。開始時這些激光器很貴，但是隨著它們變成具有經(jīng)濟效益時，在粒子計數(shù)器中，就用氣體激光取代了白光。而到了20世紀80年代末，在絕大多數(shù)場合下，更便宜的半導體激光器又取代了氣體激光器。

　　用于粒子計數(shù)的激光器有兩種：一種是氣體激光器，如氦氖（HeNe）激光器和氬離子（argon-ion）激光器;另外就是半導體激光器[5]。氣體激光器能夠生產(chǎn)強烈的單色光，有時甚至是偏振光。氣體激光器產(chǎn)生準直高斯光束，而半導體激光器則產(chǎn)生出一個小的發(fā)散點光源，通常發(fā)散光有兩個不同的軸，并且總是出現(xiàn)多種模式。由于發(fā)散光具有多軸性，半導體激光器通常都有一個橢圓形的輸出，這帶來了一定的挑戰(zhàn)，也帶來了一定的優(yōu)勢。不同軸的散射光意味著要么勉強接受這一橢圓形的輸出，要么設(shè)計一套復雜而昂貴的光學鏡來做補償。另一方面，橢圓光束很適合用于某些應用，利用長軸，可以得到更好的覆蓋范圍。

　　總之，氦氖激光器的輸出“直接可用”，無需增加任何光學元件。要想產(chǎn)生類似于氦氖激光器的光束，從半導體激光器出來的光必須經(jīng)過透鏡聚焦，這會導致光能的損耗。但是，半導體激光器的成本低、體積小、工作電壓低、功耗小，成為粒子計數(shù)器的*選擇。在要求高靈敏度的應用中，氦氖激光器可以用于開式腔模式[6]，產(chǎn)生很大的功率（圖4）。因為樣本要通過光學空腔諧振器，當粒子濃度較高時，激光會中斷（無法維持“Q”因子），所以此時這種類型的激光不適用。

　　入口噴嘴

　　進入粒子計數(shù)器的入口樣本對計數(shù)器的分辨率起著至關(guān)重要的作用。入口有兩種類形：一種是扁平的（寬10mm，高0.1mm），另一種是內(nèi)徑為2-3mm的圓形。入口噴嘴為扁平的時，通常激光束是一條與噴嘴同軸的窄線。

　　而入口噴嘴為圓形時，激光束則通常與入射口的軸線大致成直角。粒子會通過一個非常狹窄，強度很高的激光面。

　　每種類型的噴嘴各有優(yōu)缺點。扁平噴嘴出來的氣流速度相當均勻，它通過激光束中zui強而且zui均勻的部分，因此精度zui高。 但是，扁平噴嘴的橫截面小，意味著要求真空度高于圓形噴嘴，這樣會增加能耗（這點非常重要，特別是在采用電池供電時）。扁平噴嘴的制造比較復雜，價格也較高，而且它和激光之間的配合也是一個問題。

　　圓形噴嘴比較簡單，因為它的橫截面較大，對于速度相同的氣流，對真空度的要求也較低，所以當空氣吸入時，能耗也較小。相對于扁平噴嘴，氣流速度較低意味著每個粒子散射的光也更多。圓形噴嘴的缺點在于它會降低氣流的均勻性，而且激光束的功率不是均勻的;光束會變粗，因而精度較低。

　　光學聚焦元件

　　粒子會朝各個方向散射光，其中zui主要的還是正前方。隨著粒子的變大，會有更多的光朝后面以及沿直角方向散射。光學聚焦元件則將光收集起來并且聚焦到探測器上，防止出現(xiàn)激光干擾。

　　光學聚焦器件會嘗試只收集包含有用信號的光，而將無用光排除在外。雜散反射光會導致噪音，通常會在基線上產(chǎn)生一定的偏移，這會影響儀器的靈敏度。

　　反射鏡：凹面鏡可以用來聚集光線并且把光線聚焦到探測器上。凹面鏡作為燈光的反射鏡，可以將從它的焦點發(fā)出的光反射回焦點。這是zui常用的光學聚焦元件，可以用它做出小巧而且成本低的傳感器。

　　透鏡：用于粒子計數(shù)器的透鏡通常都是成對出現(xiàn)的半球鏡。它們可以有效地將圖象（散射光）從一個焦點傳輸?shù)搅硪粋€焦點（光電探測器）。在許多傳感器中，也在透鏡的另一端用一個反射鏡來收集光線。

　　小心地運用遮蔽技術(shù)，例如限制光圈或視場光闌，可以進一步減少偏射光。用透鏡將光線從一個平面?zhèn)鬏數(shù)搅硪黄矫?，以及偏光消除技術(shù)，這些與那些攝影技術(shù)中常用的辦法并沒有什么不同，但是要記住，粒子計數(shù)器使用的是單色光輻射，因此不必擔心另外需要使用色差校正（不同波長的光折射后會聚焦在不同點上）。

　　Mangin鏡：Mangin鏡主要由一個負凹凸透鏡和一個鏡像凸形二次表面組成。這些過去常見于乙炔燈?，F(xiàn)在，它們用在光學系統(tǒng)中，例如望遠鏡。

　　Mangin鏡在粒子計數(shù)器中是成對使用，類似于半球透鏡。Mangin鏡比透鏡輕，但是比透鏡寬。和半球透鏡一樣，它的功能是將圖像從一個鏡子的焦點傳輸?shù)搅硪粋€鏡子的焦點。

　　非成像粒子計數(shù)器：非成像粒子計數(shù)器不需要使用任何光學聚焦元件。光電探測器緊靠著試樣的入口和激光，收集散射光。小型傳感器（例如手持式傳感器）往往包含光學元件，它含有一個非成像元件。

　　光電探測器

　　光電探測器每接收到一個光子就會產(chǎn)生電荷，從而將入射光轉(zhuǎn)換成電脈沖。 散射光的數(shù)量會隨著粒子尺寸的增大而增多，同時散射光子也會到達光電探測器，于是，產(chǎn)生了與粒子尺寸成正比的電流脈沖。

　　光電二極管：光電二極管就是一個p-n結(jié)。當能量足夠的光子撞上二極管時，就會產(chǎn)生一個可移動的電子和一個帶正電的空穴。這些電荷會引起光電流，隨后進行放大、濾波和分類處理。

　　雪崩光電二極管：雪崩光電二極管[7]是一個半導體光電倍增管。光子能引起雪崩光電二極管發(fā)生電子雪崩;可以用來檢測光子并進行計數(shù)。 處理電路 信號處理電路對光電探測器產(chǎn)生的信號進行放大和濾波。

　　例如，圖所示的（經(jīng)夸張?zhí)幚恚┬盘杹碜粤Ｗ佑嫈?shù)器。粒子產(chǎn)生了4個尖脈沖?；€有些波動，可能是聲波（例如，來自泵）、電源的影響，也可能是由于空氣從入口處高速涌入時產(chǎn)生的呼嘯聲的影響。基線的波動頻率遠遠低于粒子產(chǎn)生的信號，可以用高通濾波器把它濾除。3

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